Аноны, расскажите какими моделями сами пользуетесь?
Бамп
Уноси нахуй свое унылое говно
Нищуки, которым мамка не даёт денег на нормальную модель рвутся, найс.
Что за хрень зумерская? Вроде спиннера что-ли?
>зумерская
Этой "хренью" аноны тешили себя ещё до твоего рождения.
Не знаешь – проваливай, это тред для серьёзных взрослых мужчин.
Зеленый, плез. Слейся уже нахуй свою унылую пасту забирай
бля чего только здешние задроты не придумают. Кубики с дыркой лол. Алсо провел тебе по губам, маня
Почему вашего ебучего бингербокса нет на эли экспрессе?
>Хочу что-то лёгкое, т.к. в основном практикую спидспин со смещённым центром тяжести
Очевидные копии божественного Айхадо с алика. Карбон, можно ещё и кастомную отделку заказать. Единственный подвох - не бери которые ТОЧНЫЕ копии - ты их узнаешь по резким краям - они плохи тем что китайцы хреново карбон умеют гнуть. Грани должны быть чуть закруглёнными. Ещё обрати внимание на отделку - если она прям явно карбоновая как на пике - тебе могут подсунуть крашенный алюминий отделанный под карбон.
Так что внимательно читай отзывы.
>пасту
Если найдёшь этот текст в интернете, быдло ты сраное, я тебе денег дам сколько хочешь. А пока что возвращайся к сосанию хуёв, мразь.
Не рекомендую смотреть на деревянные модели. Дорого и заебёшься в эксплуатации. В твою цену очевидный выбор — алюминий. Главное не проебаться с расточкой. Я брал на 13, но мне не подошёл, сейчас жду десятку.
ПС, проверяй балансировку сразу на почте, чтобы отправить назад если что. Продавцы обычно с пониманием относятся.
ПС, проверяй балансировку сразу на почте, чтобы отправить назад если что. Продавцы обычно с пониманием относятся.
Ньюфажина пытается изображать серьёзного дядю
Смойся, зумерок.
Наконец-то, хоть один адекват.
Я не очень хочу брать с алика. Знаю, что есть шанс нарваться на очень качественные поделки, но всё же лучше найти стопроцентный вариант, чем рисковать 50/50, а отзывы – вообще не показатель.
Алсо, разве с Китая реально выписать настоящий карбон? Мне казалось, что там сплошь алюминий. Настоящий карбон будет стоить никак не меньше штуки, причём это НЕ бренд, с переплатой за бренд вроде того же Айдахо будет минимум полторы. Я ещё допускаю ценовую категорию 600-800, но это для меня дороговато.
Двачую.
Однако не могу отметить, что мне такие доставляют.
оп заебал. Один и тот же стиль постов в течение многих лет. Прозреваю профессионального копирайтера, который пишет отзывы на заказ
Долбоёбы думают что на эту протухшую хуйню кто-то ещё поведётся. Нихуя нового сами не способны придумать.
Аноны, подумываю взять Е16, говорят довольно неплохая нищеёбская модель из довольно приятного дерева. Дая понимаю что лучше убиться чем экономить на фингербоксах, но очень уж хочется. Есть те кто юзал? Какие ощущения?
Уже какой раз вижу треды с этими вашими фингербоксами но так и не могу понять что за ёба, ирл ни разу не сталкивался с таким, такое чувство что это просто какой то троллинг.
Ну не может же быть такого чтобы люди платили не малые суммы за кубик с дыркой и потом крутили его на пальце, я отказываюсь в это верить.
Семен незаметен.
> Ну не может же быть такого чтобы люди платили не малые суммы за человека с дыркой и потом крутили ее на хую, я отказываюсь в это верить.
Так его блять никто и не крутит на пальце
Но дерево же охуенное!
Я понимаю, что дерево необходимо брать крафтовое, но даже заводская модель в разы лучше будет по ощущениям.
А что касается расточки, я точно свои размеры знаю, чай не первый год кручу. Только вот хз, дерево от металла отличается ли по шкале? Если мне комфортно с деревом на 11-12 было, то условный металл надо брать на столько же?
Логично
> сплав алюминия и кунжутной кожуры
маркетинговое говно для зумеродаунов. Бери простой люминь и не парь мозги
Бля впервые увидел эту хуйню 9 лет назад и уже тогда было несмешно. Весь обман вскрывается 3 секундами в яндексе, тебя не заебало? Если будешь ломать комедию дальше, сфоткай свой разбитый фб с супом, хоть что-то новенькое
Е16 немецкий или Е16 американца? Очень разные, знаешь ли, модели. Если немца, то бери, если американца, то подумай ещё.
Почему-то мне жаль ОПа. За много лет форма он так и не научился в фантазию и эмпатию.
Для новичка пойдёт, но если ты будешь более-менее серьёзно заниматься - быстро упрёшься в потолок. Я бы сказал выбор для тех кто не уверен в том что будет задрачивать фингербоксинг, но очень хочет попробовать.
Ну или если ты собираешься крутить его пару раз в год, лол. Если ты уже пробовал и... с другой стороны если ты пробовал ты уже знаешь чего хочешь. ХЗ что тебе посоветовать по Е16.
Возьми, если что - перепродашь.
Чем тебе люминий не нравится ? Вечный, лёгкий, легко мыть, царапины легко полируются тонкой шкуркой. Продашь потом в таком же виде, в каком покупал.
форса
>сфоткай свой разбитый фб с супом
Ты инструкцию хоть читал, дядя? Если нет, то загугли, сфоткать ему разобранный, лол.
/2m + U(r) op_h = 2/2m + U(r)
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) принципиально о
нешних полях. Более формально квантовая механика – это физическая теория систем, у которых физические величины, имеющие размерность углового момента (момента количества движения) сравнимы с постоянной Планка ћ (ћ = h/2π,
h = 6.6.10-34 Дж.с = 4.1.10-15эВ.с). Этому условию, как правило, удовлетворяют микрочастицы. Квантовая механика включает в себя классическую механику как частный случай, реализующийся для макрообъектов. Обычно в нерелятивистской квантовой механике рассматривается движение микрочастиц, для которых скорость v << с, где с – скорость света.
Квантовая механика в основном была создана в течение первых трёх десятилетий 20-го века благодаря работам М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, А. Комптона,
Л. де Бройля, В. Паули, М. Борна, В. Гейзенберга, Э. Шрёдингера и П. Дирака.
Физической основой квантовой механики является корпускулярно-волновой дуализм, согласно которому любому материальному объекту – частице или волне – присущи как волновые, так и корпускулярные свойства. Корпускулярно-волновой дуализм наиболее ярко проявляется у микрообъектов. Его следствием является необходимость отказа от некоторых классических представлений, возникших в результате наблюдений за движением макроскопических тел. В частности волновые свойства частиц несовместимы с представлением об их движении по определённым классическим траекториям.
Волновые свойства частицы, например, электрона, требуют и соответствующего “волнового” её описания. В квантовой механике частица описывается комплексной функцией ψ(x,t), называемой волновой функцией, амплитуда которой зависит от пространственных координат х (х – совокупность координат) и времени t. Волновая функция ψ(x,t) полностью определяет состояние частицы. Как известно интенсивность любой волны определяется квадратом её амплитуды. Интенсивность волны, связанной с материальной частицей, определяется квадратом модуля волновой функции, т.е. величиной |ψ|2 = ψ*ψ. Однако, в отличие от классической волны, величина |ψ(х,t)|2 есть вероятность обнаружить частицу в момент времени t в единичном объеме вокруг точки пространства с координатами x. Этот вероятностный характер поведения частицы, во-первых, позволяет отразить волновые свойства объектов при их корпускулярном описании и, во-вторых, принципиально отличает квантовую систему от классической. В классической физике знание положения и импульса частицы в начальный момент и сил, действующих на неё, полностью и однозначно определяет её положение и импульс во все последующие моменты. Т.е. движение классических объектов полностью предопределено (детерминировано). В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности обнаружить частицу в каком-то месте пространства, даже при полном знании её начальных кинематических характеристик и всех внешних полей, действующих на неё. И это не связано с какой-то неполнотой квантовых законов, а заложено в природе микрообъектов. Об этом свидетельствуют и соотношения неопределённостей, например, (x,t) Δx·Δp ≈ ћ (Δx – неопределённость в координате, а Δp – неопределённость в импульсе системы). Если потребовать чёткой локализации частицы в пространстве в какой-то момент, т.е. потребовать Δx ≈ 0, то в этот же момент у неё будет полностью неопределённым импульс (Δp ≈ ∞). Таким образом, в следующий момент частица может неконтролируемо переместиться куда угодно и ни о каком предопределённом (детерминированном) движении частицы не может быть и речи.
Состояния в классической и квантовой физике
Классическая физика
Квантовая физика
1. Описание состояния
(x,y,z,px,py,pz)
ψ(x,y,z)
2. Изменение состояния во времени
=∂H/∂p, = -∂H/∂t,
3. Измерения
x, y, z, px, py, pz
ΔхΔpx ~ splank.gif (65 bytes)
ΔyΔpy ~ splank.gif (65 bytes)
ΔzΔpz ~ splank.gif (65 bytes)
4. Детерминизм. Статистическая теория
Динамическое
(не статистическое) описание
|ψ(x,y,z)|2
5. Гамильтониан
H = p2/2m + U(r) op_h = 2/2m + U(r)
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) возможных значений какой-либо физической величины обычно решаются дифференциальные уравнения, в которых каждой наблюдаемой физической величине (энергии, импульсу, угловому моменту, координате и так далее) сопоставляется оператор (обычно дифференциальный). Во многих случаях этот спектр является дискретным (квантованным), что принципиально отличает квантовую механику от классической.
Эволюция квантовой системы в нерелятивистском случае описывается волновой функцией, удовлетворяющей уравнению Шредингера
где ψ(х,y,z,t) - волновая функция, op_h - оператор Гамильтона (оператор полной энергии системы). В нерелятивистском случае
где m – масса частицы, op_p – оператор импульса, op_U(x,y,z) – оператор потенциальной энергии частицы. Задать закон движения частицы в квантовой механике - это значит, определить значение волновой функции в каждый момент времени в каждой точке пространства. Уравнение Шредингера играет в квантовой механике такую же роль, как и второй закон Ньютона в классической механике. Знание волновой функции квантовой системы и операторов физических величин позволяет вычислить все физические величины, характеризующие данную квантовую систему. В силу недетерминированности квантово-механических предсказаний эти вычисляемые (и наблюдаемые) физические величины носят вероятностный характер, т. е. являются статистическими средними. В результате реализации такой программы можно получить исчерпывающее квантово-механическое описание поведения частицы (системы) в изолированном состоянии или во внешних полях. Так квантово-механическая задача для атома водорода сводится к решению уравнения Шрёдингера для электрона в кулоновском поле протона, с которым он связан. Решением этой задачи является дискретный (квантованный) спектр энергетических состояний (уровней) электрона, квантовые числа, характеризующие электрон в каждом из этих состояний, и, конечно, сами волновые функции электрона в каждом состоянии. Если электрон в атоме водорода не находится в самом нижнем энергетическом состоянии, то атом неустойчив и будет претерпевать эволюцию, вызванную переходами электрона на более низкие энергетические уровни. Вероятности этих переходов также вычисляются методами квантовой механики.
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) принципиально о
нешних полях. Более формально квантовая механика – это физическая теория систем, у которых физические величины, имеющие размерность углового момента (момента количества движения) сравнимы с постоянной Планка ћ (ћ = h/2π,
h = 6.6.10-34 Дж.с = 4.1.10-15эВ.с). Этому условию, как правило, удовлетворяют микрочастицы. Квантовая механика включает в себя классическую механику как частный случай, реализующийся для макрообъектов. Обычно в нерелятивистской квантовой механике рассматривается движение микрочастиц, для которых скорость v << с, где с – скорость света.
Квантовая механика в основном была создана в течение первых трёх десятилетий 20-го века благодаря работам М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, А. Комптона,
Л. де Бройля, В. Паули, М. Борна, В. Гейзенберга, Э. Шрёдингера и П. Дирака.
Физической основой квантовой механики является корпускулярно-волновой дуализм, согласно которому любому материальному объекту – частице или волне – присущи как волновые, так и корпускулярные свойства. Корпускулярно-волновой дуализм наиболее ярко проявляется у микрообъектов. Его следствием является необходимость отказа от некоторых классических представлений, возникших в результате наблюдений за движением макроскопических тел. В частности волновые свойства частиц несовместимы с представлением об их движении по определённым классическим траекториям.
Волновые свойства частицы, например, электрона, требуют и соответствующего “волнового” её описания. В квантовой механике частица описывается комплексной функцией ψ(x,t), называемой волновой функцией, амплитуда которой зависит от пространственных координат х (х – совокупность координат) и времени t. Волновая функция ψ(x,t) полностью определяет состояние частицы. Как известно интенсивность любой волны определяется квадратом её амплитуды. Интенсивность волны, связанной с материальной частицей, определяется квадратом модуля волновой функции, т.е. величиной |ψ|2 = ψ*ψ. Однако, в отличие от классической волны, величина |ψ(х,t)|2 есть вероятность обнаружить частицу в момент времени t в единичном объеме вокруг точки пространства с координатами x. Этот вероятностный характер поведения частицы, во-первых, позволяет отразить волновые свойства объектов при их корпускулярном описании и, во-вторых, принципиально отличает квантовую систему от классической. В классической физике знание положения и импульса частицы в начальный момент и сил, действующих на неё, полностью и однозначно определяет её положение и импульс во все последующие моменты. Т.е. движение классических объектов полностью предопределено (детерминировано). В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности обнаружить частицу в каком-то месте пространства, даже при полном знании её начальных кинематических характеристик и всех внешних полей, действующих на неё. И это не связано с какой-то неполнотой квантовых законов, а заложено в природе микрообъектов. Об этом свидетельствуют и соотношения неопределённостей, например, (x,t) Δx·Δp ≈ ћ (Δx – неопределённость в координате, а Δp – неопределённость в импульсе системы). Если потребовать чёткой локализации частицы в пространстве в какой-то момент, т.е. потребовать Δx ≈ 0, то в этот же момент у неё будет полностью неопределённым импульс (Δp ≈ ∞). Таким образом, в следующий момент частица может неконтролируемо переместиться куда угодно и ни о каком предопределённом (детерминированном) движении частицы не может быть и речи.
Состояния в классической и квантовой физике
Классическая физика
Квантовая физика
1. Описание состояния
(x,y,z,px,py,pz)
ψ(x,y,z)
2. Изменение состояния во времени
=∂H/∂p, = -∂H/∂t,
3. Измерения
x, y, z, px, py, pz
ΔхΔpx ~ splank.gif (65 bytes)
ΔyΔpy ~ splank.gif (65 bytes)
ΔzΔpz ~ splank.gif (65 bytes)
4. Детерминизм. Статистическая теория
Динамическое
(не статистическое) описание
|ψ(x,y,z)|2
5. Гамильтониан
H = p2/2m + U(r) op_h = 2/2m + U(r)
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) возможных значений какой-либо физической величины обычно решаются дифференциальные уравнения, в которых каждой наблюдаемой физической величине (энергии, импульсу, угловому моменту, координате и так далее) сопоставляется оператор (обычно дифференциальный). Во многих случаях этот спектр является дискретным (квантованным), что принципиально отличает квантовую механику от классической.
Эволюция квантовой системы в нерелятивистском случае описывается волновой функцией, удовлетворяющей уравнению Шредингера
где ψ(х,y,z,t) - волновая функция, op_h - оператор Гамильтона (оператор полной энергии системы). В нерелятивистском случае
где m – масса частицы, op_p – оператор импульса, op_U(x,y,z) – оператор потенциальной энергии частицы. Задать закон движения частицы в квантовой механике - это значит, определить значение волновой функции в каждый момент времени в каждой точке пространства. Уравнение Шредингера играет в квантовой механике такую же роль, как и второй закон Ньютона в классической механике. Знание волновой функции квантовой системы и операторов физических величин позволяет вычислить все физические величины, характеризующие данную квантовую систему. В силу недетерминированности квантово-механических предсказаний эти вычисляемые (и наблюдаемые) физические величины носят вероятностный характер, т. е. являются статистическими средними. В результате реализации такой программы можно получить исчерпывающее квантово-механическое описание поведения частицы (системы) в изолированном состоянии или во внешних полях. Так квантово-механическая задача для атома водорода сводится к решению уравнения Шрёдингера для электрона в кулоновском поле протона, с которым он связан. Решением этой задачи является дискретный (квантованный) спектр энергетических состояний (уровней) электрона, квантовые числа, характеризующие электрон в каждом из этих состояний, и, конечно, сами волновые функции электрона в каждом состоянии. Если электрон в атоме водорода не находится в самом нижнем энергетическом состоянии, то атом неустойчив и будет претерпевать эволюцию, вызванную переходами электрона на более низкие энергетические уровни. Вероятности этих переходов также вычисляются методами квантовой механики.
нешних полях. Более формально квантовая механика – это физическая теория систем, у которых физические величины, имеющие размерность углового момента (момента количества движения) сравнимы с постоянной Планка ћ (ћ = h/2π,
h = 6.6.10-34 Дж.с = 4.1.10-15эВ.с). Этому условию, как правило, удовлетворяют микрочастицы. Квантовая механика включает в себя классическую механику как частный случай, реализующийся для макрообъектов. Обычно в нерелятивистской квантовой механике рассматривается движение микрочастиц, для которых скорость v << с, где с – скорость света.
Квантовая механика в основном была создана в течение первых трёх десятилетий 20-го века благодаря работам М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, А. Комптона,
Л. де Бройля, В. Паули, М. Борна, В. Гейзенберга, Э. Шрёдингера и П. Дирака.
Физической основой квантовой механики является корпускулярно-волновой дуализм, согласно которому любому материальному объекту – частице или волне – присущи как волновые, так и корпускулярные свойства. Корпускулярно-волновой дуализм наиболее ярко проявляется у микрообъектов. Его следствием является необходимость отказа от некоторых классических представлений, возникших в результате наблюдений за движением макроскопических тел. В частности волновые свойства частиц несовместимы с представлением об их движении по определённым классическим траекториям.
Волновые свойства частицы, например, электрона, требуют и соответствующего “волнового” её описания. В квантовой механике частица описывается комплексной функцией ψ(x,t), называемой волновой функцией, амплитуда которой зависит от пространственных координат х (х – совокупность координат) и времени t. Волновая функция ψ(x,t) полностью определяет состояние частицы. Как известно интенсивность любой волны определяется квадратом её амплитуды. Интенсивность волны, связанной с материальной частицей, определяется квадратом модуля волновой функции, т.е. величиной |ψ|2 = ψ*ψ. Однако, в отличие от классической волны, величина |ψ(х,t)|2 есть вероятность обнаружить частицу в момент времени t в единичном объеме вокруг точки пространства с координатами x. Этот вероятностный характер поведения частицы, во-первых, позволяет отразить волновые свойства объектов при их корпускулярном описании и, во-вторых, принципиально отличает квантовую систему от классической. В классической физике знание положения и импульса частицы в начальный момент и сил, действующих на неё, полностью и однозначно определяет её положение и импульс во все последующие моменты. Т.е. движение классических объектов полностью предопределено (детерминировано). В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности обнаружить частицу в каком-то месте пространства, даже при полном знании её начальных кинематических характеристик и всех внешних полей, действующих на неё. И это не связано с какой-то неполнотой квантовых законов, а заложено в природе микрообъектов. Об этом свидетельствуют и соотношения неопределённостей, например, (x,t) Δx·Δp ≈ ћ (Δx – неопределённость в координате, а Δp – неопределённость в импульсе системы). Если потребовать чёткой локализации частицы в пространстве в какой-то момент, т.е. потребовать Δx ≈ 0, то в этот же момент у неё будет полностью неопределённым импульс (Δp ≈ ∞). Таким образом, в следующий момент частица может неконтролируемо переместиться куда угодно и ни о каком предопределённом (детерминированном) движении частицы не может быть и речи.
Состояния в классической и квантовой физике
Классическая физика
Квантовая физика
1. Описание состояния
(x,y,z,px,py,pz)
ψ(x,y,z)
2. Изменение состояния во времени
=∂H/∂p, = -∂H/∂t,
3. Измерения
x, y, z, px, py, pz
ΔхΔpx ~ splank.gif (65 bytes)
ΔyΔpy ~ splank.gif (65 bytes)
ΔzΔpz ~ splank.gif (65 bytes)
4. Детерминизм. Статистическая теория
Динамическое
(не статистическое) описание
|ψ(x,y,z)|2
5. Гамильтониан
H = p2/2m + U(r) op_h = 2/2m + U(r)
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) возможных значений какой-либо физической величины обычно решаются дифференциальные уравнения, в которых каждой наблюдаемой физической величине (энергии, импульсу, угловому моменту, координате и так далее) сопоставляется оператор (обычно дифференциальный). Во многих случаях этот спектр является дискретным (квантованным), что принципиально отличает квантовую механику от классической.
Эволюция квантовой системы в нерелятивистском случае описывается волновой функцией, удовлетворяющей уравнению Шредингера
где ψ(х,y,z,t) - волновая функция, op_h - оператор Гамильтона (оператор полной энергии системы). В нерелятивистском случае
где m – масса частицы, op_p – оператор импульса, op_U(x,y,z) – оператор потенциальной энергии частицы. Задать закон движения частицы в квантовой механике - это значит, определить значение волновой функции в каждый момент времени в каждой точке пространства. Уравнение Шредингера играет в квантовой механике такую же роль, как и второй закон Ньютона в классической механике. Знание волновой функции квантовой системы и операторов физических величин позволяет вычислить все физические величины, характеризующие данную квантовую систему. В силу недетерминированности квантово-механических предсказаний эти вычисляемые (и наблюдаемые) физические величины носят вероятностный характер, т. е. являются статистическими средними. В результате реализации такой программы можно получить исчерпывающее квантово-механическое описание поведения частицы (системы) в изолированном состоянии или во внешних полях. Так квантово-механическая задача для атома водорода сводится к решению уравнения Шрёдингера для электрона в кулоновском поле протона, с которым он связан. Решением этой задачи является дискретный (квантованный) спектр энергетических состояний (уровней) электрона, квантовые числа, характеризующие электрон в каждом из этих состояний, и, конечно, сами волновые функции электрона в каждом состоянии. Если электрон в атоме водорода не находится в самом нижнем энергетическом состоянии, то атом неустойчив и будет претерпевать эволюцию, вызванную переходами электрона на более низкие энергетические уровни. Вероятности этих переходов также вычисляются методами квантовой механики.
h = 6.6.10-34 Дж.с = 4.1.10-15эВ.с). Этому условию, как правило, удовлетворяют микрочастицы. Квантовая механика включает в себя классическую механику как частный случай, реализующийся для макрообъектов. Обычно в нерелятивистской квантовой механике рассматривается движение микрочастиц, для которых скорость v << с, где с – скорость света.
Квантовая механика в основном была создана в течение первых трёх десятилетий 20-го века благодаря работам М. Планка, А. Эйнштейна, Н. Бора, А. Комптона,
Л. де Бройля, В. Паули, М. Борна, В. Гейзенберга, Э. Шрёдингера и П. Дирака.
Физической основой квантовой механики является корпускулярно-волновой дуализм, согласно которому любому материальному объекту – частице или волне – присущи как волновые, так и корпускулярные свойства. Корпускулярно-волновой дуализм наиболее ярко проявляется у микрообъектов. Его следствием является необходимость отказа от некоторых классических представлений, возникших в результате наблюдений за движением макроскопических тел. В частности волновые свойства частиц несовместимы с представлением об их движении по определённым классическим траекториям.
Волновые свойства частицы, например, электрона, требуют и соответствующего “волнового” её описания. В квантовой механике частица описывается комплексной функцией ψ(x,t), называемой волновой функцией, амплитуда которой зависит от пространственных координат х (х – совокупность координат) и времени t. Волновая функция ψ(x,t) полностью определяет состояние частицы. Как известно интенсивность любой волны определяется квадратом её амплитуды. Интенсивность волны, связанной с материальной частицей, определяется квадратом модуля волновой функции, т.е. величиной |ψ|2 = ψ*ψ. Однако, в отличие от классической волны, величина |ψ(х,t)|2 есть вероятность обнаружить частицу в момент времени t в единичном объеме вокруг точки пространства с координатами x. Этот вероятностный характер поведения частицы, во-первых, позволяет отразить волновые свойства объектов при их корпускулярном описании и, во-вторых, принципиально отличает квантовую систему от классической. В классической физике знание положения и импульса частицы в начальный момент и сил, действующих на неё, полностью и однозначно определяет её положение и импульс во все последующие моменты. Т.е. движение классических объектов полностью предопределено (детерминировано). В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности обнаружить частицу в каком-то месте пространства, даже при полном знании её начальных кинематических характеристик и всех внешних полей, действующих на неё. И это не связано с какой-то неполнотой квантовых законов, а заложено в природе микрообъектов. Об этом свидетельствуют и соотношения неопределённостей, например, (x,t) Δx·Δp ≈ ћ (Δx – неопределённость в координате, а Δp – неопределённость в импульсе системы). Если потребовать чёткой локализации частицы в пространстве в какой-то момент, т.е. потребовать Δx ≈ 0, то в этот же момент у неё будет полностью неопределённым импульс (Δp ≈ ∞). Таким образом, в следующий момент частица может неконтролируемо переместиться куда угодно и ни о каком предопределённом (детерминированном) движении частицы не может быть и речи.
Состояния в классической и квантовой физике
Классическая физика
Квантовая физика
1. Описание состояния
(x,y,z,px,py,pz)
ψ(x,y,z)
2. Изменение состояния во времени
=∂H/∂p, = -∂H/∂t,
3. Измерения
x, y, z, px, py, pz
ΔхΔpx ~ splank.gif (65 bytes)
ΔyΔpy ~ splank.gif (65 bytes)
ΔzΔpz ~ splank.gif (65 bytes)
4. Детерминизм. Статистическая теория
Динамическое
(не статистическое) описание
|ψ(x,y,z)|2
5. Гамильтониан
H = p2/2m + U(r) op_h = 2/2m + U(r)
В квантовой механике для нахождения всего набора (спектра) возможных значений какой-либо физической величины обычно решаются дифференциальные уравнения, в которых каждой наблюдаемой физической величине (энергии, импульсу, угловому моменту, координате и так далее) сопоставляется оператор (обычно дифференциальный). Во многих случаях этот спектр является дискретным (квантованным), что принципиально отличает квантовую механику от классической.
Эволюция квантовой системы в нерелятивистском случае описывается волновой функцией, удовлетворяющей уравнению Шредингера
где ψ(х,y,z,t) - волновая функция, op_h - оператор Гамильтона (оператор полной энергии системы). В нерелятивистском случае
где m – масса частицы, op_p – оператор импульса, op_U(x,y,z) – оператор потенциальной энергии частицы. Задать закон движения частицы в квантовой механике - это значит, определить значение волновой функции в каждый момент времени в каждой точке пространства. Уравнение Шредингера играет в квантовой механике такую же роль, как и второй закон Ньютона в классической механике. Знание волновой функции квантовой системы и операторов физических величин позволяет вычислить все физические величины, характеризующие данную квантовую систему. В силу недетерминированности квантово-механических предсказаний эти вычисляемые (и наблюдаемые) физические величины носят вероятностный характер, т. е. являются статистическими средними. В результате реализации такой программы можно получить исчерпывающее квантово-механическое описание поведения частицы (системы) в изолированном состоянии или во внешних полях. Так квантово-механическая задача для атома водорода сводится к решению уравнения Шрёдингера для электрона в кулоновском поле протона, с которым он связан. Решением этой задачи является дискретный (квантованный) спектр энергетических состояний (уровней) электрона, квантовые числа, характеризующие электрон в каждом из этих состояний, и, конечно, сами волновые функции электрона в каждом состоянии. Если электрон в атоме водорода не находится в самом нижнем энергетическом состоянии, то атом неустойчив и будет претерпевать эволюцию, вызванную переходами электрона на более низкие энергетические уровни. Вероятности этих переходов также вычисляются методами квантовой механики.
На это еще кто-то ведется? Блядь, этому форсу уже больше 10 лет. А ньюфаги все равно пригорают.
Ну коробку из под него, инструкцию бумажную, любое архивное фото, которого нет в инете
gg
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
А нахера мне тебе что-то доказывать, маня?
Бамп
Хз, просто привык за много лет к дереву. Может и вправду стоит попрбовать.
Хочешь так же сосать?
Коробка для ебли? Я обычно эту коробку трахаю и стону очень громко
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Хера у тебя проекции.
Уноси своё дерьмо.
Пора рассказать вам, что такое фингербокс. Это куб с отверстиями. По количеству отверстий отличают одно-, двух- и многопалечные (да-да. Больше двух - много). Чем меньше дырок - тем сложнее (а не наоборот, как напридумывали "тролли"). Дело в том, что фингербокс работает вот как: палец, попадая в отверстие, фиксируется сложной конструкцией в подшипнике. При изгибании пальца механизм позволяет вытащить палец из отверстия (активируется замочковый механизм). Подшипники системой передач соединены с массивным шаром со смещённым центром тяжести. Стенки фингера делаются из лёгких материалов. Чаще всего дерево или пластик, но вот грани куба специально утяжеляются (без космических технологий: свинец - отличный материал). Что бы начать трюк, нужно бокс раскрутить. Для этого его фиксируют на пальце (момент введения пальца в отверстие так и называют - фикс. Бокс, надетый на палец - фиксированный). Фиксированный бокс слегка раскручивают. С этого момента касаться бокса руками можно только в момент выполнения трюка и при фиксе. Подкручивать рукой на пальце его больше нельзя. На пальце бокс раскручивается до 100-300 оборотов в минуту, в зависимости от трюка, который собираешься выполнить. Благодаря утяжелённым граням это не очень сложно. Шар внутри вращается в противоположную корпусу сторону, причём ось вращения шара расположена параллельно диагонали куба. Далее приступают к выполнению трюка (выполнить трюк - "крутануть" на жаргоне). Все трюки выполняются в воздухе. Нужно быстро согнуть палец и расположить фингербокс так, что бы сила вращения сорвала его с пальца (момент срыва бокса с пальца - выброс). Собственно, в этом и заключается трюк. Нужно поймать момент, когда центр тяжести шара и грани бокса совместятся в нужной точке. Тогда бокс не просто улетит неизвестно куда, а опишет некоторую фигуру в воздухе. В нижней точке фигуры фингер нужно поймать обратно на палец. Вот поэтому, чем меньше дырок - тем сложнее. Такие фигуры с подлётом - это флипы. По количеству десятков (!) оборотов в воздухе различают: флип, дабл-флип, трипл-флип и т.д. По описанной боксом фигуре формируют полное название трюка: "дабл флип по дуге". Самый крутой флип в настоящее время зарегистрирован за Джеймсом Сервилем и это окто-флип по спирали. Повторить никому не удалось. Второй распространённый тип трюков - это кик. С киком всё аналогично: поймали момент, выгнули палец, бокс сорвало и он оказался в воздухе. Далее нужно рисовать фигуру в воздухе, придавая боксу вращение ударами ребра ладони. То есть выбросили бокс, по касательной ударили ребром снизу вверх, другой рукой тут же перемещаем его вдоль горизонта, удар вниз, другой рукой снизу вверх несильно подкручиваем, опять вдоль горизонта... Крутанули кик - фиксим бокс. Тут считается количество пар секунд, что бокс провёл в воздухе. 2 секунды - кик. Четыре - ту кик, 6 - фри кик, 8 - фо кик (тут английские числительные). Название - по трёхмерной фигуре. Рисование двумерной фигуры - незачёт. Ценится чистота линий, которые "отрисовывает" бокс в воздухе и ровная частота вращения (на соревнованиях и её измеряют). Самая простая фигура - куб. Самая сложная из засчитанных когда-либо - октаэдр. Но там вроде судьи купленные были, потому что это был скорее уж шар, чем октаэдр :) Но тем не менее, самый крутой официально зарегистрированный трюк принадлежит Сатоши Хирокади и это "твенти-кик по октаэдру". Последний тип - ролл. Бокс просто раскручивается, выбрасывается и сразу ловится на другую руку. Считается количество дюймов расстояния, которое он пролетел. Мой любимый трюк: выбрасываешь бокс вперёд вверх, вращение тянет его назад и я фиксирую его за спиной. Кстати, когда ловишь бокс не видя его (за спиной, собственно), к названию трюка добавляют "овер". Это было описание Западной школы. Разделение на "школы" условное. Потому, что Восточная школа фингербоксинга - тоже самое, только трюки можно совмещать. Там получаются фри-кик по кубу дабл-флип по дуге ролл овер. И это полная дичь. Совревнования выглядят ровно как на Западе, но регистрируется 100-200 новых трюков каждый раз. Просто потому, что трюки не считают по отдельности, а лепят в один "новый" трюк. Собственно, только Азиаты упарываются Востойной школой. Вкратце - это всё. Прошу вас - прекратите считать фингербокс шуткой. Это серьёзный и трудный спорт со своими чемпионами и соревнованиями. Из-за ваших шуточек сообщества по фингеру наполнены тупящей школотой, которая "троллит", а магазины фингеров задыхаются под швалом заказов от людей, который опять таки считают это шуткой.
Это переносной деревенский туалет?
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Ты какой-то даун, чел. Платить 500$ за эту хуйню - нонсенс. Китайцы с индусами штампуют уже давно годные модели в 10 раз дешевле.
Если ты долбоёб с айфоном, то бери хоть немецкий, хоть американский, вопросов больше нет. А если нормальный человек, то китайские фирмы рулят.
ЛЮБЛЮ СЕБЯ ТРАХАТЬ В ЖОПУ БУТЫЛКОЙ!!!!!!!!!!!!!!!!!!
на пике анон
любитель фингербоксов и хуев
любитель фингербоксов и хуев
Фингербокс? Серьезно? В 2020 году?
Это устарело еще 10 лет назад, ебаный ты дурак.
Фашкинбин бы еще вспомнил. Его тоже раньше упорно юзали
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Юзаю UGF-108427(b),версия деревянная. Подводных никаких, за исключением плохо смазанного подшипника, но я думаю это брак.
>Алсо, разве с Китая реально выписать настоящий карбон?
Реально, технология не сказать чтобы сложная, но это китайцы, так что чего ты хочешь? У меня друган заказал - ему пришла прям точная копия, кроме, естественно бренда. В то же время другой взял, но чуть дешевле и с другого магазина - у того поделия снаружи всё было нормально с виду, но баланс был проёбан, а внутри и вовсе карбон кривой был что пиздец. Таким только похвастаться и на полку поставить.
>ценовую категорию 600-800
Не, ну на качестве можно экономить, но за столько ты получишь лажу. Ориентироваться надо хотя бы на 1000 за карбон.
В твоёй ситуации я бы взял хороший деревянный из не слишком известной фирмы из Италии. Пусть говорят что хотят, но у итальянских фингербоксов есть свой характер. Особенно если ты берёшь какие-то семейные фирмы. Мне, например, недавно удалось попробовать Unpazzo - просто выше всяких похвал, внимание к деталям невероятное. Особенно порадовали небольшие вставки из кожи внутри куба.
Но я понимаю что классика это не совсем то что ты ищешь, анон.
Я вот сколько лет уже вижу эти треды. Думаю всем очевидно, что за всем этим кроется. И у меня никак не пропадёт один вопрос. Нахуя? То есть в чём цель этих тредов? И можно ли их по новому законодательству репортить?
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Лол, приятно видеть, что у тебя так подгорело с моего треда. Поджёг быдлану жёпу – день прошёл не зря.
Я правильно понимаю, что нищук без фингера порвался и начал вайпать?
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
да мне так горит
В ротеш бери быстро, вот так
Проверь законы сохранения лептонного заряда в реакциях!
ответ: ДА
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
кто в днс брал, норм пацаны чи нет, меня цена смущает?
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
да ты и из днс себе фингер позволить неможищь.
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
>в днс
Уебался что ли? Там мало того, что всякую хуйню палёную продают, так ещё и наценка х1000.
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
>кто в днс брал
Вот вообще не советую. У их собственного бренда качество гуляет что пиздец, а возврат они не осуществляют потому что типа классифицируется... вот не вспомню как называется, но что-то типа тех же бритв - ты ж палцы туда суёшь, типа.
А остальные - дикий оверпрайс.
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
бери в рот дураебка чумазая
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
>200$
>500$
Ты охуел с такими ценами? Сейчас россияне хуй с солью доедают, а ты тут... покормил
>500$
Ты охуел с такими ценами? Сейчас россияне хуй с солью доедают, а ты тут... покормил
Это типа чтобы членами тереться? Там же с двух сторон отверстие?
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Бета-распад состоит в том, что ядро (А, Z) самопроизвольно испускает лептоны 1-го поколения – электрон (или позитрон) и электронное антинейтрино (или нейтрино), переходя при этом в ядро с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, на единицу бoльшим или меньшим. Существует три типа β-распада - β--распад, β+-распад и е-захват.
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
β--распад: (A,Z) → (A,Z+1) + е- + е,
β+-распад: (A,Z) → (A,Z-1) + е+ + νе,
е-захват: (A,Z) + е- → (A,Z-1) + νе.
Главной особенностью β-распада является то, что он обусловлен слабым взаимодействием. Бета-распад - процесс внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Происходящие при этом внутри ядра превращения нуклонов и энергетические условия соответствующего типа β-распада выглядят так (массу е, νе можно считать нулевой):
β--распад (n → р + е- + е), M(A,Z) > M(A,Z+1) + mе,
β+-распад (р → n + е+ + νе), M(A,Z) > M(A,Z-1) + mе,
е-захват (р + е- → n + νе), M(A,Z) + mе > (A,Z-1).
При e-захвате ядро поглощает один из электронов атомной оболочки (обычно из ближайшей к нему K-оболочки), испуская нейтрино.
Родственными β-распаду являются процессы взаимодействия нейтрино и антинейтрино с ядрами:
νе + (A,Z) → (A,Z+1) + e-, е + (A,Z) → (A,Z-1) + e+.
Если α-распад наблюдается только в случае самых тяжелых и некоторых редкоземельных ядер, то β-радиоактивные ядра гораздо более многочисленны и имеются во всей области значений массового числа A, начиная от единицы (свободный нейтрон) и кончая массовыми числами самых тяжелых ядер.
За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий, ответственных за β-распад, на много порядков меньше ядерных, периоды полураспада β-радиоактивных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. β-радиоактивный процесс - сложное явление, связанное как с физикой слабых взаимодействий, так и со структурой ядра. Для того чтобы выполнялись законы сохранения энергии и углового момента при распаде нуклона внутри ядра, последнее должно перестраиваться. Поэтому период полураспада, а также другие характеристики бета-распада зависят от того, насколько сложна эта перестройка. В результате периоды β-распада варьируются почти в столь же широких пределах, как и периоды β-распада. Они лежат в интервале T1/2(β) = 10-6 с – 1017 лет. На малую интенсивность слабых взаимодействий указывает большое время жизни нейтрона (≈15 мин).
Существует иерархия β-распадов по их вероятности. Бета-распады, идущие с наибольшей вероятностью, называются разрешёнными. Менее вероятные переходы (с большими периодами) называются запрещёнными и делятся на запрещённые переходы 1-го порядка, 2-го порядка и т.д. Порядок запрещённости β-перехода определяется орбитальным моментом l, уносимым лептонной парой. При прочих равных условиях вероятность вылета пары лептонов с орбитальным моментом 1 и
l = 0 определяется соотношением
ωl/ω0 ≈ (R/)2l ,
R – радиус ядра, – длина волны вылетающих лептонов. При Qβ ≈ 1 МэВ и R = 5 Фм, R/ = Rp/ћ = RQβ/ћc ≈ 0.02.
Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 0 (спины лептонов антипараллельны), называются переходами Ферми. Переходы, для которых суммарный спин лептонной пары e + vec_sν = 1, называются переходами Гамова-Теллера.
См. также
Бета-распад
Бета-распад
Двойной бета-распад
Поиск массы нейтрино в экспериментах бета-распада трития
Бета-распад многозарядных ионов
Радиоактивность
Только полный дебич будет сагать фингербокс тред чтобы потом идти в ТНН/пиздострадания/маленький член/загнивающий запад/танцульки/фап/итд треды.
Вы ебанутые? Что ещё делать в /б, блядь? Реально ебанутые, поражаюсь с вас!
А по теме - что насчёт электроники начала 2000х? Хочу себе для коллекции присмотреть гдё-нибудь подержанный, но чтобы всё-таки рабочий был, не убитый. Есть у кого такие, рабочие с тех времён?
Вы ебанутые? Что ещё делать в /б, блядь? Реально ебанутые, поражаюсь с вас!
А по теме - что насчёт электроники начала 2000х? Хочу себе для коллекции присмотреть гдё-нибудь подержанный, но чтобы всё-таки рабочий был, не убитый. Есть у кого такие, рабочие с тех времён?
Три нафани итт прикидываются олдфагами и обмазывают друг друга протухшим пять лет назад форсом. Спасибо, Абу!
Имелся у меня финский заводской фб из дуба, модель A420, весьма недурная, куплена лет пять назад, аж за 200$. Понимаю, что модель бюджетная, но в своей ценовой категории, наверно, одна из лучших. И по трагическому стечению обстоятельств нет, на хуе его вертеть не пробовал, не так давно раскололся мой фб. Подбираю сейчас что-то новое, но денег имеется не так много в распоряжении, крафтовые точно не потяну, там ценник от 2к. Смотрю что-то заводское, может быть из лёгкого металла, в ценовой категории до 500$. Есть немецкие фирмы DummeSchlampe, сплав алюминия и кунжутной кожуры, они подешевле, есть интересные бразильские, из какого-то там их южноамериканского дерева, но очень дорогие. Короче я немного растерян, не знаю, какой лучше взять.
Хочу что-то лёгкое, т.к. в основном практикую спидспин со смещённым центром тяжести. Хотя не против освоить и какой-нибудь новый стиль.